Discussione del problema

In questo caso si può ripetere quanto detto per il cilindro pieno. L’unica differenza consiste nel diverso momento d’inerzia. Ora si suppone che il cilindro abbia la sua massa praticamente tutta distribuita a distanza R dal suo asse di simmetria e quindi il momento d’inerzia rispetto a questo asse è 

I=MR²

Utilizzando ancora gli stessi simboli uguagliamo l’energia potenziale gravitazionale disponibile inizialmente quando il cilindro è alla sommità del piano inclinato all’energia meccanica  che lo stesso si ritrova sotto forma di energia cinetica alla base del piano. 

Dall’essere

segue

Come si vede la velocità lineare del centro di massa del cilindro cavo con cui giunge a valle è minore rispetto a quella del centro di massa del cilindro pieno omogeneo avente la stessa massa e lo stesso raggio .